BURKERT流量計的抗干擾措施以及兩種干擾問題
    從BURKERT流量計的基本工作原理展開 ,介紹了渦街流量計抗電磁干擾和機械振動干擾的措施 ,采用這種辦法, 可以擴展渦街流量計的量程下限, 從而改進其 。
    1　 引言
    在眾多的流量檢測解決方案中, 渦街流量計由于測量精度高 ,壓力損失小, 安裝方便 ,不受被測介質物理性質的影響 ,信號便于遠傳等特點 , 應用技術日趨完善 , 尤其在大管徑和水 、油等液體介質的流量測量方面應用更加廣泛。
    BURKERT流量計是基于流體動力學中的卡門渦街原理制成的 。在定的雷諾數范圍內 ,流體的流速或體積流量和旋渦頻率成正比而與流體的物理性質(壓力、溫度、密度等)無關,即 :
    式中 :Q 為體積流量 ;k 為儀表常數;f 為旋渦頻率 。根據上述測量原理, 渦街流量計的個特點就是易受電磁和機械振動的干擾 ,由此造成在些場合限制了渦街流量計的正常使用 ,這也是渦街流量計的工作條件。解決抗干擾問題是擴展量程下限、改進渦街流量計的途徑。
    2　 工作條件
    BURKERT流量計的阻流體以壓電晶體檢測旋渦頻率 ,所得壓電信號經交流放大和觸發器 ,將旋渦頻率變成脈沖信號 。脈沖信號送到二次儀表經換算后顯示被
    測流量 。其中, 交流放大器的放大倍數 K 和觸發器的門限電壓U 可以調整, 如圖 1 所示 。
    BURKERT流量計中信號電壓為 E 、干擾信號折算到輸入端為V、門限電壓 U 折算到輸入端為 u 、交流放大倍數為K .因 u =UK ,故調整 K 或者U 的效果是相同的 。為了使門限電壓能阻止干擾信號以觸發器能輸出信號 ,必須使干擾信號 V 小于門限電壓u , 而信號電壓 E 大于門限電壓 u ,即渦街流量計的工作條件是 :
    BURKERT流量計干擾信號 V 的大小決定渦街流量計的量程下限 。因此擴展渦街流量計的量程下限必須從降低干擾信號 V 入手 。調整交流放大倍數 K 只能對輸出信號加強, 而量程下限并不能得到擴展。
    BURKERT流量計 抗干擾措施
    BURKERT流量計的干擾信號主要有電磁干擾和機械振動干擾兩種 ,如何解決這兩種抗干擾問題就成為改進渦街流量計的關鍵。
    BURKERT流量計通常采用金屬外殼 ,外殼的屏蔽效應可以防止電場和射頻干擾 ;對于磁場的干擾 , 可以在內部電路設計中通過非磁性元件 、印刷電路板合理布線等辦法解決 ,隨著電子技術的發展和制造工藝的完善也不成問題 。因此抗電磁干擾主要是抗地線電流干擾 。
    渦街流量計的壓電晶體裝在阻流體結構上, 壓電晶體的端接外殼 ,故信號前置放大器必然接地 。渦街流量計的輸出信號送到二次儀表, 而信號放大所需的直流電源又由二次儀表提供。壓電晶體的地線與二次儀表的地線之間可能存在跨步電壓形成電流 。這個電流在信號放大器的地線中流過就會有壓降 , 這個壓降與信號迭加在起, 無法分離 , 就是地線電流干擾 。
    地線電流干擾的解決措施是減小或消除了地線電流, *的辦法是把二次儀表來的直流電源隔離。即將直流電源經變壓器隔離后再整流成直流供給渦街流量計 ,使二次儀表的地線與壓電晶體的地線之間無任何電氣連接。同時測量信號經前置放大后變成脈沖信號 , 經脈沖變壓器輸二次儀表 , 根本上消除地線電流的影響 ,是種其的抗干擾措施 。然而變壓器隔離的辦法成本相對較高, 體積又大, 制造工藝上不容易實現, 大大降低了實用性 。光隔離限流抗干擾措施 , 能減小地線電流的干擾 。原理如圖 2 所示 。
    BURKERT流量計的接地點 , b 是二次儀表的接地點 。在地線回路中接入電阻 r ,于是 a 、b 兩點間的地線電流被電阻r 限制 , a 、b 兩點間的電壓降在電阻r兩端。電阻 r 兩端的電壓降反映到電源正線上則被三端穩壓器R 阻擋, 前置放大器地線回路的電阻比電阻 r 小很多 ,由于電阻 r 的分壓作用,渦街流量計的前置放大器地線中只有很小的地線電流。壓電晶體的信號經放大后, 由光隔離器件隔離輸出, 采用這種辦法地線電流的干擾少可以降低個數量。
    BURKERT流量計使用光隔離限流抗干擾時為了使電源電壓有足夠的余量以阻擋跨步電壓 ,信號放大器的地線與壓電晶體的地線之間必須很連接, 才能前置放大器地線回路電阻小。同時直流電源電壓的選擇應符合下式 :
    V 1 -V 2 -V R ≥V 2 f
    式中:V 1 為電源電壓 ;V 2 為放大器用的電壓 ;V R 為三端穩壓器VR 的低電壓 ;V 2 f 為電阻r 兩端交流電壓雙峰值。
    機械振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)對(dui)渦(wo)街流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)計(ji)的(de)干(gan)(gan)擾(rao)更為普遍 , 抗機械振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)干(gan)(gan)擾(rao)的(de)措(cuo)施(shi)還要從渦(wo)街流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)計(ji)的(de)基本原(yuan)理入(ru)手。渦(wo)街流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)計(ji)的(de)敏(min)感(gan)元件即(ji)壓(ya)(ya)電(dian)晶體, 封裝在(zai)阻(zu)流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)體或稱(cheng)旋渦(wo)發生(sheng)體內, 流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)體流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)經(jing)阻(zu)流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)體時 ,阻(zu)流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)體兩側交替產生(sheng)旋渦(wo) , 旋渦(wo)的(de)脈動(dong)(dong)壓(ya)(ya)力作用(yong)于(yu)壓(ya)(ya)電(dian)晶體 ,使其(qi)產生(sheng)與(yu)旋渦(wo)頻率或測量(liang)流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)對(dui)應的(de)信(xin)號(hao)電(dian)壓(ya)(ya) ,經(jing)放大 、觸發等信(xin)號(hao)處(chu)理后轉(zhuan)換成(cheng)脈沖信(xin)號(hao)輸出。同時, 管(guan)道的(de)機械振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)也同樣作用(yong)于(yu)壓(ya)(ya)電(dian)晶體 ,使其(qi)產生(sheng)對(dui)應于(yu)振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)頻率的(de)信(xin)號(hao) ,這(zhe)個振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)干(gan)(gan)擾(rao)信(xin)號(hao)與(yu)流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)測量(liang)信(xin)號(hao)無(wu)法(fa)分(fen)開 。只有當(dang)信(xin)號(hao)幅(fu)值超過干(gan)(gan)擾(rao)信(xin)號(hao)幅(fu)值時 ,才能(neng)由門限(xian)取出信(xin)號(hao) 。機械振(zhen)(zhen)(zhen)動(dong)(dong)干(gan)(gan)擾(rao)信(xin)號(hao)的(de)大幅(fu)值就成(cheng)為被測流(liu)(liu)(liu)(liu)(liu)量(liang)的(de)信(xin)號(hao)幅(fu)值下限(xian) ,即(ji)量(liang)程下限(xian)。